Temperatura antenowa (antenna temperature)

Jest to temperatura jaką miałby opornik generujący taką samą moc spektralną co nadająca antena (prawie wszystkie własności anteny nadawczej i odbiorczej są takie same). Zatem dla urządzeń jest to jednocześnie temperatura równoważna. Nie jest to zatem żadna fizyczna temperatura anteny. Używa się tej wielkości, gdyż pozwala na łatwe porównania z urządzeniami systemowymi jak i z rezystorami, które używa się do kalibracji sygnału. Zawsze liczy się dla pojedynczej polaryzacji (generalnie kołowej).

$$T_A = \frac{P_{\nu1}} {k} = \frac{P_\nu}{2k}$$

$P_{\nu1}$ - odebrana moc spektralna w jednej polaryzacji, $[W~Hz^{-1}]$
$k = 1.38\cdot10^{-23}~J~K^{-1}$ - stała Boltzmanna
Druga postać wzoru dla źródła niespolaryzowanego.

 
Dla źródła dyskretnego, niespolaryzowanego: związek z temperaturą jasnościową i rozmiarami źródła:

$$T_A = \Omega \frac{A_{eff}}{\lambda^2}T_b$$

$\Omega$ - kąt bryłowy radioźródła

Dla źródła rozciągłego, niespolaryzowanego (rozmiary wiązki porównywalne z rozmiarami źródła):

$$T_A = \Omega_M \frac{A_{eff}}{\lambda^2}T_b$$

$\Omega_M$ - kąt bryłowy listka głównego

Ogólny związek z temperaturą jasnościową (źródło niespolaryzowane):

$$T_A = \frac{A_{eff}}{\lambda^2} \int_{sky} T_b(\theta, \varphi) P(\theta, \varphi) d\Omega$$

Przybliżenie dla źródła dyskretnego:

$$T_A \simeq T_B \frac{\Omega_s}{\Omega_A}$$

$T_B$ - temperatura jasnościowa
$\Omega_s$ - rozmiar kątowy źródła

Przybliżenie dla źródła rozciągłego:

$$T_A \simeq T_B \frac{\Omega_M}{\Omega_A}$$

$T_B$ - temperatura jasnościowa
$\Omega_M$ - rozmiar kątowy listka głównego